Вакансии в городе казани

Born Раи вакансии в городе казани Zs. f. Phys. 10 137 A922. 51 ДАЛЬНЕЙШИЕ ПОДРОБНОСТИ КАСАЮЩИЕСЯ МЕХАНИКИ ГАМИЛЬТОНА 539 схождение и следовательно представляется в форме — vH. Шварцшильд локазал что движение электрона в любом электромагнитном поле представляется вариационным принципом t bjEm-Ewn—l-vAdt O. A8 о вакансии в городе казани А— вектор-потенциал поля в месте положения электрона скалярный потенциал включён вакансии в городе казани потенциальную энергию он дабт вклад в потенциальную энергию равный ер. В формуле A8 варьируются положение и скорость электрона электромагнитное поле рассматривается как заданное и не варьируется. Можно вакансии в городе казани что входящее в формулу A8 выражение — ef——vA является релятивистским инвариантом а именно это выражение есть четырехмерное скалярное произведение четырехмерного потенциала Ах Ar At If поля на четырехмерный вакансии в городе казани ток —vx vy vt lc. Как мы выше условились будем обозначать величину стоящую под знаком интеграла в A8 через L вакансии в городе казани преобразуем интеграл при помощи уравнений энергии t t t. A9 Сохраняя прежнее определение рк—г— и принимая во внимание уравнение для Ект на стр. 93 вместо формулы A9 можно написать Чн — B0 Здесь Ак—компоненты вектор-потенциала которые соответствуют координатам qk не обязательно прямоугольным Ак определяется условием vA 2W. B1 Квантовые условия получаются как условия периодичности модуля S. В силу формулы B0 эти вакансии в городе казани имеют вид пА. B2 причем интегрирование распространяется по области допустимого изменения координаты qk. Такая форма квантовых условий была выведена Вильсоном9 и Ричардсоном . Однако следует подчеркнуть что введенная здесь переменная рк не является импульсной координатой канонически сопряжённой координате qk. Такую сопряженную координату обозначим для отличия через рк эта координата определяется при помощи формулы Р iSchwarZ8chlld OOttlnger Nachr. Jahrg. A903. Wilson Proc. вакансии в городе казани Soc. 102 478 A922. Richardson Phil. Mag. 46 911 A923. 540 МАТЕМАТИЧЕСКИЕ ДОПОЛНЕНИЯ Принимая во внимание значение L и учитывая формулу A2 получаем nkh. B3 Таким образом вакансии в городе казани канонической координаты р оставляет фазовый интеграл в нами уже выведенной форме. В этом смысле данная нами на стр. 78 вакансии в городе казани квантовых условий имеет место также и для вакансии в городе казани у которых силы не имеют потенциала. Конечно при выборе координат следует учитывать требование условной периодичности. В частности если магнитное поле однородно как в случае эффекта Зеемана т. е. H Ht вакансии в городе казани H вакансии в городе казани в силу равенства H totA можно написать Используя полярные координаты в покоящейся системе г 8 х обозначения те же что и на стр. 288 имеем vA — Ц — ху вакансии в городе казани Ц — г sin ft. Тогда из формулы B1 следует АгАь0 i4x — Далее очевидно Тогда учитывая вакансии в городе казани дальше будем рассматривать отрицательный электрон т. е. подставляя —е вместо е из формулы B3 получим B4 Здесь e_2L_ есть ларморова прецессия в формуле B4 величина в скобках означает угловую скорость измеренную во вращающейся системе вакансии в городе казани на стр. 288 эту угловую скорость мы вакансии в городе казани через ф. Аналогично наша каноническая переменная рг тождественна импульсу р введенному по формуле A6 4 гл. VI. Геометрическое истолкование канонической переменной р. р. просто это момент импульса во вращающейся системе отсчета. Когда мы раньше говорили что квантовые условия для г 8 ф устанавливаются во вращающейся системе то это непосредственно означало введение канонической переменной рг по формуле B3. Раньше наши выводы мы обосновывали при помощи адиабатической вакансии в городе казани Теперь же мы прямо заключаем что они являются общими основными положениями теории Гамильтона. Сразу же видно что наши теперешние рассуждения имеют то преимущество над прежними что они вакансии в городе казани аналитической общностью. Следовало бы отметить что в первом квантовомеханическом рассмотрении эффекта Зеемана прямо исходили из этой обобщенной аналитической схемы. Так было и в работе Дебая где прямо устанавливались уравнения в частных производных для 5 и затем они интегрировались вакансии в городе казани в одновре — 1 Си. стр. 290. 6 ТЕОРИЯ ГАМИЛЬТОНА В РЕЛЯТИВИСТСКОЙ МЕХАНИКЕ 541 ненно выполненной работе автора настоящей книги в которой в числе прочего подчеркивалось аналитическое и геометрическое истолкование канонически сопряженного импульса. Упомянем также рабо�
�у Лауэ1 в которой проведено общее также и для теории относительности обсуждение включения вектор-потенциала в уравнения движения электрона. 6. ТЕОРИЯ ГАМИЛЬТОНА В РЕЛЯТИВИСТСКОЙ МЕХАНИКЕ В теории относительности компоненты импульса имеют вид см. формулу A 1 гл.

Вакансии в крыму летом 2010