Главная > headhunter работа в самаре > Завод металлург самара вакансии

Завод металлург самара вакансии

При изменейии Д9 число nt имеет свое конечное значение числа гц . . . я— свои начальные значения а изменяется только число л9 на Длз и т. д. Таким образом вместо формулы C можно написать v А А h Г—-Г — А или по завод металлург самара вакансии формулы Dа Следовательно величины ДуДл действительно являются частными . производными каждая из которых завод металлург самара вакансии отдельности определяется изменением одного фазового интеграла Jk при постоянстве остальных фазовых интегралов среди которых одна часть имеет свои начальные значения а другая часть — конечные значения. Итак формула D6 при Lnk s есть точный аналог формулы B6. завод металлург самара вакансии случай квантового скачка соответствует наиболее общему составному колебанию завод металлург самара вакансии излучения. При этом характерна замена отношений конечных разностей на частные производные это уже отмечалось на стр. 260. Формулы Bа B6 и Dа D6 являются соответственно обобщениями формул E и D 1 гл. VI. 35 Зм. J82. А. Зоммрфыы 546 МАТЕМАТИЧЕСКИЕ ДОПОЛНЕНИЯ б Существуют однако условия при которых оба представления классическое и квантовое и системы формул не только находятся в соответствии друг с другом но и совпадают. Эти условия имеют вид E т. е. скачок в завод металлург самара вакансии каждого квантового числа должен быть мал по сравнению с самим квантовым числом. Тогда асимптотически имеет место равенство 55 6 завод металлург самара вакансии е. разница между отношением конечных разностей и частной производной мала по сравнению с абсолютными значениями этих величин так что вычисленная по квантовой теории формулы Dа и D6 частота асимптотически переходит в частоту вычисленную по классическим формулам Bа и B6. Для большей наглядности прибегнем к примеру ротатора. Здесь имеет место где р—импульс и в — завод металлург самара вакансии инерции J2wp—фазовый интеграл для ротатора его завод металлург самара вакансии равным nth. При. скачке т на ДЛ и соответственна скачке J на Ы имеем 1Am так что 27 Однако это отношение конечных разностей произвольно мало в процентном отношении отличается от частной производной dW _ J dJ тогда и только тогда когда выполняется условие E. Другим примером является рассмотренная в гл. VI 1 серия Бальмера. На этом примере можно наглядно убедиться как сообразуясь с классическими представлениями можно делать заключения о интенсивностях и поляризации квантового спектра. Здесь мы это изложим завод металлург самара вакансии выводе общих условий. в Предварительно покажем как по классической теории находится излучение одного отдельного частного колебания что приводит ко времени обращения по атомной орбите. Можно исходить из формулы A завод металлург самара вакансии гл. I в завод металлург самара вакансии входит произведение заряда на ускорение рассмотренного там электрона. Если это произведение просуммировать по всем электронам завод металлург самара вакансии включая и возможное движение ядра то получим вектор с прямоугольными компонентами 2Ш Qy 2Ж. Этот вектор является определяющим для излучения. Вместо этого вектора удобнее рассматривать вектор Р 2г. G вектор переменного электрического момента атома из которого вектор Q получается двукратным дифферинцированием по завод металлург самара вакансии Компоненты вектора Р равны а 7 ПРИНЦИП СООТВЕТСТВИЯ БОРА 547 Теперь можно весь колебательный процесс в целой происходящий в атомной системе а следовательно и вектор завод металлург самара вакансии который воспроизводит этот процесс разложить на отдельные частные колебания так как последние согласно принципу соответствия имеют самостоятельный физический смысл а именно завод металлург самара вакансии колебания обусловливают появление отдельных завод металлург самара вакансии линий. Следовательно прообразом спек-. рального разложения света является аналитическое разложение вектора Р или U на его периодические компоненты. Одно такое разложение мы уже произвели раньше оно было непосредственно выведено из угловых координат. Формулой завод металлург самара вакансии дополнения 5 было установлено Фурье-представление для каждой разделяющейся переменной qt. Отсюда можно перейти к соответствующему представлению для любой прямоугольной координаты распределенных по атомной системе зарядов так как каждая координата есть определенная функция от qv qp Подставим такое выражение в завод металлург самара вакансии Gа тогда придем к следующей
общей форме записи я. — BУЯи vlta-Wt. 8 Суммирование здесь — кратное и распространено от—оодооо. Отдельные спектральные линии задаваемые квантовыми скачками An An2 . . . Дл соответствуют тем отдельным членам этого ряда для которых sk Дл. Коэффициенты D в общем случае комплексны см. формулу A1 дополнения 5. Именно эти коэффициенты и завод металлург самара вакансии объектом нашего исследования. Перейдем путем двукратного дифференцирования от вектора Р к вектору Q. При таком переходе коэффициент D в рассматриваемом члене умножится на вещественный множитель Таким образом комплексный коэффициент D умноженный на этот множитель дает меру для классически вычисляемых амплитуды и завод металлург самара вакансии соответствующего частного колебания согласно принципу соответствия это произведение дает также меру для истинных квантовомеханических амплитуды и фазы у соответствующей спектральной линии.

Завод москва работа вакансии

About these ads
  1. Комментариев нет.
  1. No trackbacks yet.

Добавить комментарий

Заполните поля или щелкните по значку, чтобы оставить свой комментарий:

Логотип WordPress.com

Для комментария используется ваша учётная запись WordPress.com. Выход / Изменить )

Фотография Twitter

Для комментария используется ваша учётная запись Twitter. Выход / Изменить )

Фотография Facebook

Для комментария используется ваша учётная запись Facebook. Выход / Изменить )

Google+ photo

Для комментария используется ваша учётная запись Google+. Выход / Изменить )

Connecting to %s

Отслеживать

Get every new post delivered to your Inbox.

%d bloggers like this: